Производство энтропии системы является диссипативной функцией и представляет собой сумму произведений термодинамических потоков J_i на термодинамические движущие силы X_i необратимых процессов, протекающих в системе:      Под термодинамической движущей силой понимают разность каких-либо потенциалов (концентраций, температур, давлений и т.д.), которая вызывает протекание соответствующего процесса, является его причиной. Под термодинамическим потоком - количественное выражение процесса, изменение характеризующей его величины за единицу времени.
     В состоянии термодинамического равновесия движущие силы всех необратимых процессов, протекающих в гетерогенных полидисперсных средах, равны нулю и все связанные с ними потоки отсутствуют: Поэтому естественно предположить, что по крайней мере для состояний вблизи равновесия между потоками и движущими силами существуют линейные однородные соотношения:

(3.7)

     Таким образом, анализируя производство энтропии системы, можно получить в явном виде структуры движущих сил и вблизи равновесия определить потоки, соответствующие этим силам.
     Выпишем из соотношения (3.6) потоки и соответствующие им движущие силы, классифицируя их по тензорной размерности:

Потоки	Силы
Тензоры
- поток вязких напряжений в сплошной фазе	- приведённый тензор скоростей  деформаций
Векторы
- поток силы взаимодействия между сплошной  фазой и r-фазой:	- движущая сила взаимодействия между  сплошной фазой и r-фазой
- поток тепла внутри  сплошной фазы: - закон Фурье	- движущая сила переноса тепла в  сплошной фазе
- поток массы внутри сплошной фазы:	- движущая сила переноса массы в  сплошной фазе
Скаляры
- поток тепла между сплошной фазой и r-фазой:	- движущая сила теплообмена между  сплошной фазой и r-фазой
- поток массы между сплошной фазой и r-фазой:	- движущая сила  массообмена между сплошной фазой и r-фазой